LA  THÉORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  519 
§ 153.  Voici  maintenant  le  résultat  final  des  substitutions: 
V2 
t n F2  M 
O 
V2  M 
+ F 
F2 
d 2 
0 .r 
0 2 
Zy 
3 2' 
0 z 
02Wr 
ot2 
om, 
3 t2~ 
329ftz 
s»*aw, 
p(dxdt 
i 
TT  \ 
] 
•+•  P 
P~* 
d2<m* 
dy  dt 
a»SR, 
X,  = e [|tt  F2  M., 
Y [ 
Z,  = e . ....  ..  dz  3<2  .^3z3i 
Il  importe  de  signaler  l’origine  différente  des  deux  termes 
4 n V 2 eg 2 et  — pey,  qui,  par  leur  combinaison,  ont  produit 
le  terme  p e ^ . Le  premier  provient  de  ce  que  le  dépla- 
cement diélectrique  qui  est  excité  par  les  particules  vibrantes 
est  modifié  par  la  translation  p.  Le  second  est  simplement  la 
force  que  la  particule  e subit  en  vertu  de  son  mouvement, 
avec  la  vitesse  p , à travers  le  champ  magnétique  que  les 
vibrations  ont  fait  naître.  Des  remarques  analogues  s’appli- 
quent au  terme  p e dans  l’expression  pour  Z , . 
§ 154.  Représentons,  comme  au  paragraphe  126,  par 
/o»  9oi  K Po’  y o 
les  composantes  du  déplacement  diélectrique  et  de  la  force 
magnétique  qui  sont  produits  par  des  causes  extérieures  au 
corps  considéré.  A ces  composantes  correspondra  une  force, 
agissant  sur  la  particule  P et  ayant,  d’après  les  formules  (F), 
les  composantes 
4 7r  V2  e fQ,  4 n V2  e gQ  — p e yD,  4 n V1  e hQ  -h  p e pQ.  . . (152) 
Pour  la  raison  qui  a été  alléguée  au  paragraphe  126,  nous 
avons  omis  ici  les  termes  de  la  forme 
dl(\y 
dt  /o' 
§ 155.  Pour  compléter  cet  examen  de  la  force  qui  agit  sur 
une  particule  vibrante,  nous  avons  encore  à étudier  l’action 
des  molécules  qui  sont  incluses  dans  la  sphère  B.  Les  com- 
posantes de  cette  force  seront  de  nouveau  indiquées  pare 36', 
