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H.  A.  LORENTZ, 
e 2)y>  e â'î  leurs  valeurs  moyennes,  les  seules  dont  nous  aurons 
besoin,  seront  déterminées  — du  moins  dans  un  diélectrique 
donné  — dès  que  l’on  connaît  pour  chaque  instant  les  valeurs 
de  Mc,  M y,  M*  au  point  considéré  (x,  y,  z).  En  effet,  la  sphère 
B est  très  petite  par  rapport  à la  longueur  d’onde  ; on  peut 
donc  faire  abstraction  du  changement  que  subissent  M^,  My,  M~~ 
quand  on  passe  d’un  point  à l’autre 
C’est  ainsi  que,  pour  un  milieu  immobile,  on  pourrait  écrire 
(§§  127  et  106): 
e 3E'  = iM/,  e = 4 Mi/,  e 3 ' = A M* (153) 
A étant  une  constante,  dont  la  valeur  n’aura  du  reste  aucune 
importance  pour  ce  qui  suivra. 
Quelle  est  maintenant  l’influence  de  la  translation  imprimée 
au  diélectrique?  Elle  pourra  donner  lieu  à des  termes  qu’il 
faut  ajouter  aux  composantes  (153),  et  qui  forment  des  séries 
ordonnées  suivant  les  puissances  ascendantes  de  la  vitesse  p. 
Nous  nous  bornerons  aux  termes  du  premier  degré. 
Un  coup  d’œil  sur  les  formules  (I'),  (145)  et  (146)  suffit 
pour  comprendre  que  tous  les  termes  dont  il  s’agit  doivent 
être  des  fonctions  linéaires  de  M*,  M?/, 
etc.  Si  donc 
d M 
nous  désignons  par  (M./)  une  fonction  linéaire  de  M^,  , 
etc.,  en  attachant  un  sens  analogue  aux  signes  (My)  et  (MU,  on 
aura,  au  lieu  des  composantes  (153): 
« X'  = AHL+p  j (M,),  +(My),  +(M*),  | , j 
e 2)  = A My  -h  p | (M,)2  h-  (M,)t  4-  (M*)2  j , | . (154) 
e 3'  = A M*  4-  p | (M^) 3 4-  (My)3  4-  (Ms)3  [ . 
Or,  dans  le  cas  d’un  diélectrique  homogène  et  isotrope,  tous 
les  termes  en  p doivent  s’annuler.  C’est  ce  que  nous  démon- 
trerons dans  les  deux  paragraphes  suivants;  après  cela,  nous 
reviendrons  à l’étude  du  piouvement  des  particules  (§  158). 
