LA  THEORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  521 
§ 156.  Pour  arriver  à la  simplification  que  je  viens  d’indi- 
quer, on  peut  se  servir  d’un  raisonnement  analogue  à 
celui  qu’on  trouve  dans  les  paragraphes  145  et  146.  Après  avoir 
choisi  un  plan  fixe  E , on  peut  concevoir  un  système  N'  qui  soit 
à tout  moment  l’image  exacte  du  diélectrique  considéré  N,  et  cela, 
non  seulement  en  ce  qui  concerne  l’état  de  l’éther  et  la  dis- 
tribution des  particules  chargées,  mais  aussi  en  ce  qui  regarde 
les  autres  parties  constituantes  de  la  matière  pondérable;  en 
effet,  nous  nous  figurerons  qu’à  chaque  point  matériel  du 
premier  système  corresponde,  dans  le  second,  un  point  qui 
est  doué  des  mêmes  propriétés.  Nous  avons  déjà  vu  que  le 
nouveau  mouvement  est  compatible  avec  les  équations  (II)  — - 
(V).  Ajoutons  maintenant  que,  si  le  premier  système  satisfait 
aux  équations  qui  déterminent  le  déplacement  des  particules 
chargées,  il  en  sera  de  même  du  second  corps.  La  raison  en 
est  que  non  seulement  les  vecteurs  qui,  dans  les  deux  corps, 
représentent  les  accélérations  des  particules,  mais  aussi  ceux 
qui  indiquent  les  forces,  s’accordent  entre  eux  comme  des 
objets  et  des  images  correspondantes.  C’est  ce  qui  a été  dé- 
montré au  paragraphe  146  pour  les  forces  qui  sont  exercées 
par  l’éther;  et  il  est  naturel  d’admettre  la  même  chose  pour 
celles  qui  sont  en  jeu  à l’intérieur  de  molécules  correspon- 
dantes. 
§ 157.  Un  corps  amorphe  et  parfaitement  isotrope  est 
tellement  constitué  qu’il  possède  les  mêmes  propriétés  qu’un 
corps  qui  en  serait  l’image;  du  moins,  il  en  sera  ainsi  tant 
qu’on  se  borne  aux  phénomènes  dépendant  d’un  grand  nombre 
de  molécules.  On  pourra  donc  prendre  pour  N'  un  corps  qui 
est  absolument  identique  à N et  qui  est  orienté  de  la  même 
manière,  et  non  pas  en  sens  inverse  ; dans  ces  deux  corps,  il 
pourra  toujours  exister  des  mouvements  qui  sont  l’image 
l’un  de  l’autre  en  ce  qui  regarde  Mr,  IVb  et  les  forces 
moyennes  agissant  sur  les  particules. 
Je  rapporterai  les  corps  N et  N'  à un  même  système  de 
coordonnées,  et  je  supposerai,  en  premier  lieu,  que  le  plan  E 
