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H.  A.  LORENTZ. 
soit  perpendiculaire  à l’axe  des  x.  Alors,  les  quantités  M/y  et 
IVb  auront,  en  deux  points  correspondants,  les  mêmes  valeurs 
et  les  mêmes  signes,  mais  IVL  et  p (la  translation  étant  tou- 
jours dirigée  suivant  0 X dans  le  premier  corps)  auront,  à 
valeurs  égales,  des  signes  contraires.  D’un  autre  côté,  les  forces 
e e 2)',  e auront,  dans  les  deux  corps,  les  mêmes  valeurs 
absolues,  mais  ce  ne  sont  que  les  deux  dernières  qui  auront 
également,  en  N et  N',  les  mêmes  signes. 
Comme,  du  reste,  les  coefficients  dans  les  fonctions  linéaires 
(Mr),,  etc.  seront  les  mêmes  dans  les  deux  cas,  il  faut  que  le 
terme  p (IVL) , s’annule  ; en  effet,  ce  terme  aurait,  dans  les  deux 
corps,  le  même  signe.  Les  termes  p (My)2,  p (M*)„  P( My)3, 
P (M  Z)  3 doivent  s’annuler  pour  une  raison  semblable,  et,  en 
considérant  l’image  du  mouvement  par  rapport  à des  plans 
perpendiculaires  à 0 Y et  0 Z,  on  démontre  la  même  chose 
pour  les  termes  p (My), , p( IVL),,  p (M.r)2,  p(IVL)3.  On  peut  donc 
toujours  se  servir  des  équations  (153). 
Équations  du  mouvement  d’une  particule . 
§ 158.  En  rassemblant  les  données  dispersées  dans  les  pa- 
ragraphes 144,  148,  153,  154  et  155,  on  voit  que  la  formule 
(121)  et  les  deux  autres  que  nous  aurions  pu  lui  ajouter  doi- 
vent être  remplacées  par 
. . r e2  ••  r4 
m I = — fx-p  4 n V2  ? I Q0œdT-\-  y Ç + e n V2  tA?  -+- 
a 
. / e2  ••  r4 
mrj  — — f y -f-  4 tt  F2  ?j  I Q0(odr  y V~h  C I g n V2  M?/-b 
^ ^+p^+4„V>e9o-peya+eV, 
(155) 
+ 1/2 
3 y 3 V 
ml  — f Z -t-  4 7T  V2l  j Qq 
codr  -|-  y £+  6 
0 
V‘2  M 
DI  d2m,  • . 023JÎ* 
V2  — — 
D z D t2 
p 
L^j+47r  V*eh0  + pe(lc+e3‘. 
