LA  THÉORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  523 
Je  ferai  subir  à ces  formules  les  changements  qui  ont  été 
indiqués  au  paragraphe  128  — en  divisant  cependant  par  e 
et  non  pas  par  e V — et,  pour  abréger,  je  réunirai  en  un 
seul  terme  tout  ce  qui  résulte  de  chacun  des  trois  groupes 
— m \ \ x + 4:  n V'  % j q0  m d t e | n F2  e M.<-,  etc. 
En  ayant  égard  aux  formules  (153),  on  trouve  pour  ces  trois 
groupes 
4 t/2  ■ A Ne  — f\M  * 32  M 
TwF  + Ne* 
, etc. 
Je  me  bornerai  à des  vibrations  simples  de  la  période  &. 
Dans  ce  cas: 
4 7 T2 
O2  M* 
dt 2 
& 
IVD,  etc. 
Donc,  si  011  pose 
4 yi  Nei  + A tfe—f +1^1? 
o O1 2 
= 4 7T  Q, 
Ne 2 
les  trois  groupes  deviennent 
4 7r  Q IVDj  4 7 r Q My,  4 n Q IVI z. 
11  n’est  pas  nécessaire  de  nous  occuper  de  la  valeur  de  Q; 
il  nous  suffit  que  pour  un  corps  et  une  durée  de  vibration 
donnés,  cette  quantité  est  une  constante,  indépendante  de  la 
vitesse  p. 
En  somme,  les  équations  (155)  prennent  la  forme 
4?r  QM,.  H-  V 
4 TT  Q IVL  + V% 
3 2 , (029Jl.r  <>£ 
3 x dï 
+ P 
( dxdt  d t 
+Vx +4®r*/.=o, 
3 2 329)L  , „ S2^* 
3 y 3 i2 
4:nQM 
F2 
3y3< 
3 2 323K,  . _ 32  a». 
0 z 
d t‘ 
-HP 
dzdt 
-\-4ltt  V‘lgQ  pyo—0,  (156) 
=0.  I 
+ 4 nV2h0+ppc 
Archives  Néerlandaises,  T.  XXV. 
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