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H.  A.  LORENTZ. 
Équations  différentielles  qui  déterminent  IVL,  My,  Mz. 
§ 159.  Dans  le  chapitre  précédent,  nous  sommes  parvenus 
à ces  équations  en  soumettant  la  formule  (122)  à l’opération 
1 D2 
A — 
V1  d t1 
Maintenant  que  les  équations  (156)  se  rapportent  aux  axes 
mobiles  O X,  0 Y , 0 Z , c’est  l’opération 
d = f*a-(tï— 
qu’il  leur  faut  appliquer. 
On  fait  disparaître  ainsi  fof  gQ , hQ>  aQ , po,  yof  parce  que 
Ofo  = 0,  □ a0  = 0,  etc. 
Comme,  de  plus  (§  150), 
□ ^ = — 4 7T  M,,  □ = — 4 TT  My,  □ = — 4 TT  Mz, 
il  vient 
nrnU  t/2  dr  , 32  M,  D /■ ’ i n 
Q □ — Y2  x—  -h  — — p i - — -h  ~^~7  ( — o, 
d X d P 1 d Xdt  d t \ 
T/20  r,  32  A 
Q D y 5^  + TT  ~ p djdt  = °* 
^ u y/2  ^ É ^ ^ Mz  O2  M,  n 
^âï+âir -PâiT,  = ^ 
où  nous  avons  posé 
d M,  0 M, 
D x 
dij 
3 M.. 
D 0 
Entraînement  des  ondes  lumineuses  par  la  matière 
pondérable . 
§ 160.  Concevons  d’abord  des  ondes  planes  qui  se  propagent 
dans  la  direction  de  O X.  Les  moments  électriques  sont  alors 
indépendants  de  y et  de  z et  on  peut  satisfaire  aux  équations 
