LA  THEORIE  ÉLECTROMAGNÉTIQUE  DE  MAXWELL. 
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en  supposant  qu’ils  ont  partout  la  direction  de  0 Y.  En 
effet,  en  posant  M.r  = IVL  — 0 et  en  supposant  My  indépendant 
de  y et  de  z,  on  satisfait  à la  première  et  à la  troisième  des 
équations;  la  deuxième  se  réduit  à 
Q □ M, 
P2  My  _ 
0 t 2 
- = 0, 
ou  bien,  si  on  néglige  toujours  les  termes  en  p2,  à 
vi  d2 
3 x* 
2 p 
P2  M 
P x P t 
!>  - q =o. 
3 t' 
OÙ 
La  fonction 
M;/=  C cos 
<2=1- 
2 
Q * 
?o-») 
satisfait  à cette  équation,  si 
TF’  TF  V 
d’où  l’on  déduit  pour  la  vitesse  de  propagation,  en  négligeant 
de  nouveau  les  termes  en  p2, 
V p 
Q 
W ■=.  -h 
(157) 
i/g 
Pour  p =r  0,  cette  valeur  devient 
± -JL. 
V'Q" 
la  vitesse  TFoî  dans  le  cas  où  le  diélectrique  se  trouve  en 
repos,  est  par  conséquent  donnée  par 
w = — 
° Q 
et  n’est  autre  chose  que  l’indice  de  réfraction  v.  La 
formule  (157)  devient  par  cela: 
W ==  ± WQ-  JL  . 
35* 
