LA  THÉORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL. 
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a.  Le  premier  cas  se  présente  si  IVL  = = 0 et 
M z=Ccos~ 
Les  trois  équations  se  réduisent  à: 
$ D = 0 ’ 
mais  l’opération  □ équivaut  maintenant  à 
Jl. 
3 y'1  3 t1  ' 
L’équation  ne  contient  donc  plus  jp  et  la  vitesse  W devient 
indépendante  du  mouvement  du  milieu. 
b.  Dans  le  second  cas,  les  vibrations  ne  peuvent  plus  être 
rigoureusement  transversales  ; elles  feront  avec  la  direction  de 
propagation  un  angle  dont  le  complément  est  de  l’ordre  y.  . 
Cependant,  la  vitesse  de  propagation  reste 
wo = -Z= . 
° l 'Q 
En  effet,  on  peut  satisfaire  aux  équations  du  mouvement 
par  les  valeurs: 
2 n 
M r = C COS 
& 
V2 
My  = — CCOS 
('-*)• 
2 71 
(F 
M,  = 0. 
Il  est  facile  d’étendre  ces  résultats  à une  direction  de  pro- 
pagation quelconque. 
