LA  THÉORIE  ELÉCTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL.  535 
— (?  + p)2]  (i +v)r>^  - 
, Je  dg 
(I  + ^)ÇÔ5'  + ? j-t 
(167) 
La  même  expression  peut  être  prise  pour  la  première  des 
fonctions  (166),  pourvu  seulement  qu’on  prenne  pour  q,  £,  17,  £, 
^ les  valeurs  relatives  au  temps  t — x0.  Recherchons  ce  qui 
en  résulte  pour  les  intégrales  de  la  formule  (164). 
a.  Valeur  de  ! %dr'. 
On  a évidemment: 
et  cela  parce  que  la  densité  q est  une  fonction  continue  des 
coordonnées  qui  s’évanouit  aux  confins  du  champ  d’intégra- 
tion *).  D’un  autre  côté: 
I q d t — e. 
Si  donc  on  entend  par  (m.r,  my,  m*)  le  moment  électrique, 
à l’instant  t — xQ,  de  la  molécule  dont  la  particule  vibrante 
fait  partie,  on  aura 
b. 
Valeurs  de 
f y'  $ d T,  fz'ffd  T. 
En  intégrant  par  parties,  on  trouve 
D Ce  champ  sera  limité  par  une  surface  fixe  quelconque  enveloppant 
la  particule  oscillante. 
