LA  THÉORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL. 
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jy'^dr',  jz'%dT',f9'ï%dT, 
mais,  dans  les  intégrales 
f x 2 ^ dx\  J x y'  3 dx\  J x z ^dr, 
il  introduit  les  termes 
— 2 (V2  — p2)  m.r,  — (F2  — p2)  r%,  — (F2 — p2)  nu.  . (168) 
Ce  sont  ces  expressions  qui  joueront  un  rôle  dans  le  résultat 
final.  Tout  ce  que  les  autres  termes  de  l’expression  (167) 
fournissent  aux  intégrales  dont  il  s’agit  maintenant  peut  être 
négligé.  En  effet,  nous  admettrons  que  l’amplitude  des  vibra- 
tions n’est  qu’une  fraction  insignifiante  de  la  longueur  d’onde 
et  que,  par  conséquent,  les  fractions 
_£  jl 
v ’ v*  v 
ont  une  valeur  insensible. 
En  vertu  de  cette  supposition,  nous  n’aurons  pas  à nous  oc- 
cuper des  termes 
-(V  + 
dQ 
dx' 
(S + P)y 
3? 
3 y' 
t1  Z 
les  parties  correspondantes  des  intégrales  cherchées  étant  extrê- 
mement petites  par  rapport  aux  produits  (168). 
Quant  au  dernier  terme  de  la  formule  (167),  il  introduit 
dans 
fx'2$dr',  j y2  3 dr' , J z'2  $dr' 
les  termes  suivants: 
di 
d t 
f Q x' 2 d t',  etc. 
Désignons  de  nouveau,  par  d l’amplitude  et  par  & la  durée 
d’une  vibration.  Alors,  les  derniers  termes  sont  du  même 
ordre  de  grandeur  que 
