LA  THÉORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL. 
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où  la  fonction  S"  est  celle  qui  a été  définie  par  la  formule  (144). 
7.  Pour  que  ce  résultat  s’accorde  avec  la  première  des 
équations  (145),  il  faut  qu’on  néglige  les  termes 
0 
0 y 
m 4(¥)j 
+ 
+ l\yco  ( 
y) 
3 
+ 3y 
(¥; 
)+£(¥)] 
l 3 r d 
( 
3 /rriîlN  "J 
L 0 t LO  x 
vu  ) 
i+32/( 
v r J 
+ dz\  V )\ 
. (170) 
Or,  ces  termes  sont  les  seuls  dans  lesquels  les  moments 
rth,  lîL/,  nb  se  trouvent  multipliés  par  une  des  composantes  de 
la  vitesse  vibratoire  ; on  en  diminuera  les  valeurs  autant  qu’on 
voudra  en  supposant  suffisamment  petites  l’amplitude  et  la 
vitesse  des  vibrations. 
Ce  degré  de  petitesse  nécessaire  est-il  atteint  dans  les  cas 
qui  se  présentent  en  réalité?  Pour  répondre  à cette  question, 
nous  considérerons  de  plus  près  l’ordre  de  grandeur  des  termes. 
Remarquons  d’abord  qu’une  différentiation  par  rapport  à 
t introduit  le  facteur  — . Au  contraire,  une  différentiation 
par  rapport  à x dorme  lieu  à deux  termes  différents.  D’un 
côté,  dans  les  fractions  dont  il  s’agit,  le  dénominateur  X est 
une  fonction  de  x,  et,  en  ce  qui  regarde  l’ordre  de  grandeur, 
les  dérivées  V (~ ^peuvent  être  rem - 
dx  \ x /’  0 y\  x /’  dz  V x )v 
!)  Dans  cette  équation,  les  signes  nu,  i%,  nu  représentent  ce  qui  a été 
indiqué,  au  paragraphe  14 par  m'a?,  m y,  mV. 
Archives  Néerlandaises,  T.  XXV. 
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