LA  THÉORIE  ELECTROMAGNETIQUE  DE  MAXWELL. 
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qui  est  indépendant  du  mouvement  vibratoire  et  qui  dispa- 
raîtra, par  conséquent,  dans  la  valeur  de  (t  produite  par  la 
molécule  entière; 
3°.  le  terme 
4 n V2  1 
ri.  i 
i 3 1 
1 
H 
El 
1 , i./'M 
:\  + ±( 
L \ 
La^  i 
1 dx  ' 
^ r J 
1 + dy  V r 
) + dz  V 
a ( 0 /m,g\  , 0 /|%?\  , 3 il 
“ail  âïVT;  + âÿV“r~/  t J U’ 
qu’on  peut  négliger  pour  les  mêmes  raisons  qui  ont  conduit 
à l’omission  des  termes  (170). 
Détermination  de  la  force  qu’une  particule  vibrante  éprouve 
en  vertu  de  l’état  de  l’éther  qu’elle  excite  elle-même. 
9.  Pour  calculer  cette  action,  il  faut  recourir  de  nouveau 
aux  formules  (159)  et  (160);  cependant,  on  les  simplifiera 
cette  fois-ci  en  ayant  égard  à ce  que  x est  un  intervalle  de 
temps  très  court. 
Commençons  par  rappeler  les  valeurs  des  fonctions 
etc.  En  désignant  maintenant  par  q la  densité  électrique  et 
par  , —7  , ^ les  valeurs  des  dérivées  pour  l’instant 
r d x d y d z r 
t — n et  le  point  ( x , y' , z'  ),  on  peut  écrire  : 
3 (t  — sc,  x' , y' , z'  ) = £ V1—  (|  + p)1  J _ 
— y jj,  — (I  + v)  sf-y  + I ?'  > 
® (*  - ».  y’> z')  = - (f  + j»)  v II  +(V2-y'iiy'  - 
-vZ^j  + ve  , 
§(*—*,  y\ O = - (S  + P)  1 - v t + 
d X a y 
+{V2-y)dïÇ  + U’- 
