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H.  A.  LORENTZ. 
%{t  — x,x  ,y  , z'  ) =4  n V1  Q,  — Ç |^r ) , j 
33  V)  = 4*  F2  [î  -(5  + P)-!],  -.(176) 
©(<-  *,  *',y',«')  = 4w  F2  jjl+p)  — î — ïfp]- 
Dans  ces  expressions,  il  faut  entendre  par  77,  £ les  com- 
posantes de  la  vitesse  vibratoire  à l’instant  t — x.  Mais,  dans 
le  cas  qui  nous  occupe  actuellement,  les  valeurs  de  x — x , 
ij  — ÿ,  2'  — 0 sont  très  petites  par  rapport  à la  longueur 
d’onde  et  le  temps  x le  sera  par  rapport  à la  durée  d’une 
vibration. 
Il  est  donc  permis  d’écrire 
£ = St  — * lt , 
y = W—*yt, 
s — st- Ait, 
où  l’indice  t indique  les  valeurs  relatives  au  temps  t.  De  plus, 
les  termes  x St , * yt , peuvent  être  traités  comme  des  infini- 
ments  petits,  ce  qui  nous  donne: 
(S  + py  — (I t + pY  — 2 X {St  4-  p)  St,  etc. 
^ r 
C’est  ainsi  que  tous  les  coefficients  de  —7  , etc.  peuvent 
être  exprimés  en  St,  yt,  St,  St,  yt,  St-  Pareillement,  nous  rem- 
placerons | q'  , 7]  q'  , £ ç'  par  [St  — x îù)  ç>' , etc.  Ensuite,  les 
valeurs  qu’on  trouve  pour  $ (t  — x,  x' , y ,z  ),  etc.  doivent 
être  portées  dans  les  formules  (159)  et  (160),  et  ce  qu’on 
obtient  pour  f,  g , h,  a,  |5,  y sera  substitué  à son  tour  dans  les 
équations  (P)  (§  133).  Il  importe  de  remarquer  que,  dans  ces 
dernières,  les  lettres  |,  y,  S indiquent  précisément  ce  que  nous 
venons  de  représenter  par  St,  yt,  Su  II  est  donc  permis  de  sup- 
primer l’indice  t;  de  plus,  nous  simplifierons  en  réunissant  les 
différents  termes. 
