PHÉNOMÈNES THERMO-ELECTRIQUES. 
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question, mais je ferai remarquer dès à présent que la nature 
des couches superficielles a une influence très-marquée dans 
toutes les expériences sur ^l'électricité de contact". Or, pour 
faire disparaître de mes raisonnements toute quantité qui 
échappe à l'observation, j'entendrai maintenant par rp le 
potentiel tel qu'il peut être mesuré pour un métal quel- 
conque. J'admettrai cependant: 1° que les couches superfi- 
cielles, tout en subissant un changement par une variation 
de la température, reviennent au même état chaque fois que 
la même température se rétablit, 2° que la surface des trans- 
metteurs est de la même nature que celle des „contacts" ') 
avec lesquels on les met en communication. 
On verra sans peine que les équations auxquelles je par- 
vins dans le premier Mémoire ne cessent pas d'être vraies 
dans cette nouvelle interprétation. 
§ 4. La première loi de la thermodynamique me donna 
le moyen de calculer la quantité de chaleur w dégagée par 
le transport d'une charge électrique infiniment petite e du 
transmetteur G a à 6r^ au travers du contact {A,B), ce mou- 
vement d'électricité étant déterminé par un changement 
convenable des capacités électrostatiques. Le résultat fut 
exprimé par l'équation 
formule que M. Budde reconnaît être exacte à la condition 
qu'on entende par U' l'énergie qu'un transmetteur pourvu 
d'une charge superficielle possède en dehors de l'énergie élec- 
trostatique ordinaire. 
Quant à la formule qui découle de la seconde loi de la 
thermodynamique, savoir 
M. Budde n'en fait aucune mention. Il est vrai que cette formule 
1 ) Voir mon premier Mémoire, au paragraphe 8. 
