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H. A. LORENTZ. SUR LA THEORIE DES 
se trouve dans le paragraphe 19 de mon Mémoire et que 
M. Budde, à la page 679, déclare inexacts tous mes résultats, 
à partir du paragraphe 16, mais ,comme il ne parle nulle part 
de la manière dont j'ai appliqué la seconde loi de la thermo- 
dynamique, je ne crois pas qu'il veuille comprendre l'équa- 
tion (I) sous ce jugement général. 
§ 5. Rappelons brièvement la conclusion à laquelle donne 
lieu cette dernière équation. Elle peut être énoncée de la 
manière suivante. Etant donnés deux conducteurs formés de 
métaux différents et dont les couches superficielles sont d'une 
nature quelconque, pour l'un de ces corps ou pour tous les 
d TJ' 
deux la quantité — ^ dépendra de la température, à moins 
que la différence de potentiel qui s'établit par le contact ne 
soit une fonction linéaire de T, Mais, au lieu de dire que 
0 U' d U ' 
varie avec la température, on peut affirmer que - — ~ 
oh/ d I 
et par conséquent la capacité calorifique est une fonction 
de la charge électrique. 
§ 6. Jusqu'à présent les observations ne nous apprennent 
rien sur la valeur que peut avoir ^-^ • C'est pourquoi je 
cherchai la relation qui lie la quantité 
à l'effet-Peltier. En considérant la surface de contact comme 
le lieu où apparaît la chaleur représentée par la formule (1), je 
trouvai pour le développement de chaleur, dans le cas où 
l'unité d'électricité positive se transporte du métal A au 
métal 5, 1) 
Il = — ip — 
i) Je distinguerai par un accent attaché à leur numéro trordre les 
formules fautives de celles par lesquelles elles doivent être remi)lacées. 
