PHÉNOMÈNES THERMO-ELECTRIQUES. 
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Ensuite, la combinaison de ce résultat avec la formule (I) me 
donna les équations 
\dEZT)a — ^ dT\Tj' 
et , 
dT- T ^^^^^ 
Pour introduire la correction que la remarque de M. Budde 
rend nécessaire, j'appellerai k la quantité de chaleur qui est 
développée à la surface d'un conducteur quand l'unité d'électri- 
cité positive quitte cette surface pour se rendre à l'intérieur. La 
quantité représentée par la formule (1) devra alors être di- 
minuée de e (ka — h) si l'on veut connaître le phénomène 
thermique à la surface de contact, et l'on trouve 
" = — <^-'"-iCr?).-(m !■■<"' 
ce qui entraîne les nouvelles relations 
\ _/ 3^ \ __rr, d r /7 .-(kg -m 
\d Ed Tja \dEO Tji ~ dTl T J ■ ^ 
Il a été déjà dit que la différence de potentiel ip dépend 
de la nature des couches superficielles, et il en est de même 
des quantités k. Les équations peuvent donc subsister quoique 
77 soit indépendant de l'état que présentent les surfaces. 
Si Ton suppose que deux métaux dont les couches super- 
ficielles se trouvent dans un état déterminé acquièrent par le 
contact une différence de potentiel indépendante de la forme 
des conducteurs et de la valeur absolue des potentiels, il 
devra en être de même des quantités L Les équations que 
je viens d'établir suffisent pour le démontrer. 
Les quantités que j'ai nommées U' et k sont les mêmes 
et 
d\p n — {ka — h) 
