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H. A. LORENTZ. SUR LA THEORIE DES 
que celles que M. Budde désigne par f/'o» et 
dE • 
§ 7. Si l'on veut calculer le développement de chaleur 
qui, dans un même métal, est produit par un courant élec- 
trique entre des parties de températures différentes, on est 
induit à rechercher d'abord si dans l'état d'équilibre ces 
parties se trouvent ou non au même potentiel. 
La méthode suivie dans mon premier Mémoire ne peut 
conduiie à aucun résultat positif sur ce sujet, et cela par le 
fait même qu'elle évite la considération du cas où deux corps 
de températures différentes se trouvent en contact. Cependant, 
je fis une observation (§ 24) qui me semblait plaider contre 
l'existence des différences de potentiel dont il s'agit. Je m'ex- 
primai ainsi: „si, au contact d'une partie chaude et d'une 
partie froide d'un même métal, il se produisait une force 
électromotrice, ainsi que cela est le cas au contact de deux 
métaux différents, on pourrait s'attendre à ce qu'un travail 
fût toujours nécessaire pour faire passer une quantité d'élec- 
tricité d'une masse de métal chaud à une masse froide lorsque 
celles-ci sont au même potentiel, tout comme, lorsqu'une pièce 
de zinc et une pièce de cuivre possèdent le même potentiel, 
un travail positif doit être dépensé pour faire passer de l'élec- 
tricité positive du zinc au cuivre." 
Je démontrai ensuite qu'en soumettant un transmetteur à 
un cycle de changements réversibles convenablement choisis on 
peut transporter une charge à un corps d'une température 
plus élevée, sans qu'un travail soit nécessaire. 
La phrase que je viens de citer exprime plutôt une opinion 
vague qu'une idée claire et précise. En l'examinant de plus 
près, on verra que mon assertion renferme deux hypothèses, 
savoir 1°. que la quantité désignée au paragraphe précédent 
par k, n'a pas de valeur appréciable, 2°. que le principe de 
Carnot peut être appliqué à un système où des corps de 
températures inégales se trouvent en contact. 
Comme cette application sera donnée plus loin, au § 13, 
