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H. A. LORENTZ. SUR LA THEORIE DES 
les potentiels de G et G', T et T + d T les températures, 
G et C les capacités, 
E=. Cqj, et E' = C {qj -h ^) 
les charges. On atteindra le but proposé par les changements 
d G = — , d G zzz — - 
qui n'entraînent aucune variation dans les potentiels et dans 
l'état de AA\ 
Le travail qu'on doit dépenser dans cette opération est le 
même que dans le cas où les transmetteurs isolés subiraient 
les mêmes changements de capacité ; sa valeur est 
— ^ cfj'' d G — }, {q) -h X d Ty- d C = e X d T . . . (2) 
D'un autre côté, l'énergie électrostatique de G et de G' a été 
augmentée de la quantité 
lcpdE-h},(qj-\-xdT)dE' = — UxdT. . . . (3) 
et l'énergie non-électrostatique de 
où la signification des suffixes (x, 2\ etc. sera assez claire. 
On peut déduire de l'équation (II) qu'à une température 
d G' 
donnée — ^ a la même valeur pour tous les transmetteurs 
V E 
qui sont composés du même métal. Il n'est donc pas néces- 
saire de distinguer ^"y^^ ^ ( V^) g ' ^^^^te que 
l'expression (4) peut être remplacée par celle-ci: 
-S-^t" <^> 
Par la combinaison des expressions (2), (3) et (5) on obtient 
pour la chaleur totale qui a été dégagée, et qu'on retrouvera 
dans les réservoirs de chaleur, 
