PHÉNOMÈNES THERMO-ELECTRIQUES. 
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Cependant, cette chaleur n'a pas été développée tout entière 
dans le métal Â A', car, d'après le paragraphe 6, la chaleur 
ek Si disparu à la surface de G et une quantité e (k 
a été produite à la surface de G'. Le phénomène thermique 
dans le conducteur A A' est donc représenté par 
et le coefficient a que Sir W. Thomson a introduit et que 
plusieurs expérimentateurs ont mesuré est donné par 
0^ U" dk .™ 
Dans mon premier Mémoire je donnai la formule 
en effet, je ne me doutais pas de l'existence du phénomène 
auquel se rapporte Â; et je considérais comme nulle la diffé- 
rence de potentiel xd T, 
§ 11. La différence de potentiel qui existe entre les extré- 
mités d'une chaîne ouverte de conducteurs dont la tempé- 
rature varie d'une manière quelconque d'un point à l'autre 
peut être calculée au moyen des quantités ip et x- ^ effet, 
on n'a qu'à prendre la somme algébrique des différences de 
potentiel que présentent entre elles les parties consécutives 
de la chaîne. Pour vérifier le résultat, on peut encore appliquer 
à la série des métaux le mode de raisonnement dont j'ai fait 
usage dans le paragraphe précédent et dans le paragraphe 
17 de mon premier Mémoire. On en déduira le développe- 
ment de chaleur provoqué par le passage d'une quantité 
d'électricité et ce même développement peut être exprimé en 
fonction des quantités // et a. 
Si les extrémités de la chaîne sont formées du même métal 
et se trouvent à la même température, leur différence de 
potentiel n'est autre chose que la force électromotrice dans 
Archives Néerlandaises, T. XXIII. 9 
