PHÉNOMÈNES THERMO-ELECTRIQUES. 
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On devra se borner à exprimer trois des inconnues en 
fonction de la quatrième, p. ex. de ka — fo, comme cela se 
fait au moyen des égalités (IL) et (It) et de la relation 
§ 13. Ce que je viens d'exposer contient toutes les con- 
séquences auxquelles on puisse arriver si, dans l'application 
des lois de la thermodynamique, on s'impose la condition 
que les corps qu'on met en contact auront toujours la même 
température. 
Pour s'affranchir de cette condition on doit avoir recours 
à une hypothèse, savoir à celle-ci que les phénomènes consi- 
dérés sont entièrement indépendants de la conduction de la 
chaleur. Le raisonnement employé par M. Budde dans son 
paragraphe 3 (p. p. 682 — 684) implique cette supposition, que 
toutefois un adhérent des vues de M. Kohlrausch ou d'une 
théorie analogue devrait rejeter, quoiqu'il dût reconnaître 
l'exactitude des formules auxquelles j'ai été conduit dans 
les paragraphes précédents. 
Recherchons maintenant ce qu'on peut ajouter à ces formules 
si une différence de température n'est pas regardée comme 
un obstacle à l'application du principe de Carnot. Cela étant, 
nous possédons la formule de Sir W. Thomson : 
n dn 
— (Tô = — — — . (VL) 
par laquelle notre équation (VI) se transforme en celle-ci 
ka kd /n\ 
On parvient à cette relation d'une manière plus directe 
en étudiant le cas dont j'ai traité dans le paragraphe 10. 
Pour simplifier, j'admettrai que les transmetteurs 6^ et G' 
(§ 10) sont égaux l'un à l'autre, à part les valeurs diffé- 
rentes que peuvent présenter les quantités variables. Soient, 
dans l'état initial, T, qp, E 
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