128 H. A. LORENTZ. SUR LA THEORIE DES 
ces valeurs pour le transmetteur G et 
T + dT, v, ç -h xdT, E+e 
les valeurs correspondantes pour G'. 
Si, par la voie indiquée au paragraphe 10, nous faisons 
traverser le conducteur A A' par la quantité d'électricité e, 
cela produira les développements de chaleur suivants : 
à la surface de 6r : — h e (7) 
à celle de G' : H- ^ H- ^ T ^ 6 (8) 
et dans le conducteur A A' : e a d T (9) 
En même temps G et G' prendront les états déterminés 
par 
T, V, (f, E + e 
et 
T ^dT, v\ + idT, E, 
Par un changement adiabatique des capacités électrosta- 
tiques et des volumes v et v j ^élèverai maintenant le poten- 
tiel de G de la quantité %dT^ j'abaisserai d'une quantité 
égale celui de G' et j'échangerai les températures. Le nouvel 
état de G sera défini par : 
T+dT, V- if^") dT, ^ + idT, E^e.ilO) 
et celui de G' par : 
Les facteurs — et -i- étant multipliés par d T, on peut, 
P P 
en indiquant leurs valeurs, négliger la différence des tempé- 
ratures. On a donc p : p =z v' : v. Soit p v = p v =: - et 
a 
prenons pour v la valeur suivante : 
'0 U' 
