PHÉNOMÈNES THERMO-ELECTRIQUES. 
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alors il résulte des expressions (10) que l'état du transmet- 
teur G est devenu identique à celui où se trouvait au com- 
mencement G' . D'un autre côté, le volume de la masse gazeuse 
dont G' est muni est devenu 
Si donc on augmente ce volume de la quantité 
p dEd T^^^' 
en maintenant constante la température T, l'état final de 
G' deviendra égal sous tous les rapports à l'état initial de 0 
et, les transmetteurs ayant échangé leurs états, tout reviendra 
à la même chose que si le système eût subi un cycle fermé 
d'opérations. 
Or, pendant la dernière dilatation isothermique, il y a un 
développement de chaleur 
•^0^ U' 
dEd T 
edT; (12) 
il faudra en tenir compte tout aussi bien que des quantités 
(7), (8) et (9). La quantité de chaleur représentée par (7) 
s'est produite à la température T, celle qui est donnée par 
l'expression (8) à la température T -\- d T. Quant à (9) et 
(12), évidemment on ne négligera que des ternies de l'ordre 
{d T)- si l'on écrit T pour la température à laquelle ces 
deux quantités de chaleur se sont dégagées. 
Par conséquent, la seconde loi de la thermodynamique 
nous fournit l'équation 
T T-hdT T T — ' 
d'où l'on tire, en ayant égard à la relation (III), 
k=^xT (VII) 
