PHÉNOMÈNES THERMO-ELECTRIQUES. 
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H,{y,T) = ^T f^^b[y.T), 
En efifet, en élevant de d T la température d'un conduc- 
teur chargé, comme M. Duhem le suppose à la page 454, 
on modifie en même temps la structure ; par conséquent, dans 
la dernière équation de cette page et dans les formules (14), 
on doit écrire des différentielles totales et non des différent* 
tielles partielles. 
La modification que je viens d'indiquer fait disparaître des 
formules (29) et (30) de M. Duhem les termes qui contiennent 
5^ ; on en conclut que les résultats antérieurs ne sont 
altérés en aucune façon par la variabilité de la structure. 
C'est du reste ce qu'on aurait pu prévoir. Les raisonne- 
nements qui précèdent à la page 463 de M. Duhem sont 
uniquement fondés sur la variabilité avec la température des 
quantités ^ et iî; il n'y est rien supposé sur le mécanisme 
par lequel un changement de la température entraîne une 
variation de ces quantités. Que la dépendance soit immédiate 
ou qu'elle doive en partie être attribuée à ce que ^ et iî 
dépendent de la structure, qui est elle-même une fontion de 
la température, voilà ce qui ne peut avoir aucune influence. 
§ 17. En introduisant dans la théorie de M. Duhem l'idée 
énoncée par M. Budde, on arrive à des résultats qui sont 
identiques avec ceux que j'ai exposés dans le présent travail. 
Pour le faire voir, je me servirai d'une méthode qui me semble 
réunir les avantages de celle que j'ai suivie jusqu'à présent 
et de celle dont M. Duhem a fait usage. Je continuerai 
d'employer les „transmetteurè", mais, au lieu de raisonner 
sur des cycles d'opérations, je m'appuyerai sur le théorème 
de l'entropie ou, ce qui revient au même, sur la théorie 
du potentiel thermodynamique. 
Calculons d^abord l'entropie S d'un transmetteur. Laissons 
aux lettres C,E,(p,Vj T et la signification qui leur a été 
assignée auparavant et prenons pour variables indépendantes ; 
