PHÉNOMÈNES THERMO- ELECTRIQUES. 
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et supposons qu'on les mette en communication avec le 
„ contact" A B, qui se trouve à la même température T. 
Si Ton commence avec des valeurs des potentiels arbitrai- 
rement choisies, il se produira un transport irréversible d'é- 
lectricité, qui tendra à faire diminuer le potentiel thermo- 
dynamique du système Gb , A B). Pour que l'équilibre 
existe, il faut que ce potentiel ne varie pas par un change- 
ment infiniment petit de la distribution de l'électricité. 
Si l'on se borne au cas où les valeurs de Cb et 
T restent constantes, il faut prendre pour le potentiel ther- 
modynamique l'expression ^) 
U - r S, 
U et s étant l'énergie et l'entropie du système (Qa, Gb, A B). 
Or, on peut imaginer que le changement infiniment petit 
consiste dans le transport d'une charge infiniment petite e 
du transmetteur Ga à ft, et qu'après ce transport le con- 
ducteur AB^Q trouve dans l'état initial. Alors la condition 
de l'équilibre devient 
dUa -\-dUb — T{dSa -\-dSb):=iO. 
Supposons encore qu'avant et après le transport de la charge 
e chaque transmetteur, considéré en lui-même, se trouve en 
équilibre électrique ; on déduit alors des équations (17) et (18) 
1 ) En effet, tant que les volumes Va et vb et les capacités Ca et Cb de- 
meurent invariables, les forces extérieures n'exécutent aucun travail, mais 
pour maintenir la température T il faut employer un réservoir de chaleur. 
P(»ur que l'énergie du système (Ga, Gb, A B) s'accroisse de U, le réser- 
voir doit céder une quantité de chaleur équivalente ; par conséquent, l'en- 
tropie du réservoir s'augmente de — ^ et celle du système entier, y 
compris le réservoir de chaleur, de d S — ~ . Cette quantité ne pou- 
vant être positive, la fonction U — TS ne pourra que diminuer par un 
changement irréversible et devra rester constante pendant un changement 
réversible. 
