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H. A. LORENTZ. SUR LA THEORIE DES 
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et la condition de l'équilibre prend la forme suivante : 
To 
L'expression Ç-^^^ — ^^^^ étant indépendante delà 
température, elle disparaîtra si, après avoir divisé l'équa- 
tion par Tj on la différentie par rapport à cette dernière 
variable. On retrouve ainsi l'équation (I). 
§ 18. Dans l'étude du cas dont nous avons traité au para- 
graphe 18, il est plus commode de considérer l'entropie elle- 
même au lieu du potentiel thermodynamique. Soient, au 
moment où les transmetteurs G et G' sont mis en commu- 
nication avec le conducteur A A', 
T, V, cp, E 
les valeurs qui déterminent l'état de G et 
dT, v'.çp-V-tdT, E 
les valeurs correspondantes pour le second transmetteur. 
Supposons qu'à l'aide de réservoirs de chaleur convenables 
on maintienne constantes les températures de G, de G' et de 
chaque point de A A' , et cherchons la condition pour que 
l'entropie du système entier, y compris ces réservoirs, ne soit 
pas altérée par le passage d'une quantité infiniment petite 
