PHÉNOMÈNES THERMO-ELECTRIQUES. 
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d'électricité e àe G' à G. Si ce transport s'opère sous les con- 
ditions formulées au paragraphe précédent, l'entropie de la 
pièce Â A' n'éprouvera aucune variation. Quant à celle des 
transmetteurs, remarquons que pour ces deux corps a la 
même valeur, les transmetteurs étant identiques (§ 13), pos- 
sédant des charges initiales égales, et Sq ne dépendant pas 
de la température. 
La formule (18) donne pour l'accroissement de l'entropie 
des deux transmetteurs 
et 
A la somme de ces expressions, savoir 
edT V 
T dEd T 
(19) 
il faut encore ajouter l'accroissement qu'éprouve l'entropie 
des réservoirs de chaleur, ^ accroissement qu'on obtient en 
divisant par les températures correspondantes les quantités 
de chaleur qui se sont dégagées et que nous avons calculées 
au paragraphe 10. On trouve ainsi 
.,dk. U' _dk 
Pour que la somme des quantités (19) et (20) s'évanouisse, 
il faut que la condition 
k = tT . 
soit remplie. C'est la relation qui a déjà été démontrée. 
§ 19. Une question qui présente un haut intérêt est celle 
de savoir où réside la force électromotrice d'un circuit ther- 
moélectrique, ou plutôt de quelle manière la force électro- 
motrice totale est répartie dans les conducteurs. Malheureu- 
