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H. A. LORENTZ. SUR LA THEORIE DES 
des valeurs différentes à l'intérieur d'un métal et à la surface, 
même si cette dernière était parfaitement pure. On pourrait 
essayer de tenir compte de cette différence dans le calcul des 
expériences, mais je ne crois pas qu'on arriverait ainsi à des 
résultats de quelque valeur ; en effet, la plus légère modifica- 
tion de la couche superficielle influera sur la différence en 
question. Ajoutons que, en dehors des forces supposées par 
M. von Helmholtz, il doit exister d'autres forces, qui retiennent 
sur le conducteur une charge électrique. Tant que la nature 
de ces dernières forces nous est inconnue, la constitution 
intime d'une charge superficielle demeurera dans l'obscurité. 
Ce n'est que le potentiel dans le sens indiqué au para- 
graphe 3 qui peut être mesuré, un travail déterminé étant 
nécessaire pour augmenter de l'unité la charge électrique d'un 
conducteur. 
Si l'on veut exclure de la théorie tout ce qui échappe à 
l'observation et en même temps tout ce qui dépend de l'état 
des couches superficielles, on suivra l'exemple de Sir W. Thom- 
son, en ne considérant que la force électromotrice d'un circuit 
fermé et en laissant de côté les différences de potentiel. 
§ 21. Dans tout ce qui précède, je me suis tenu aux hy- 
pothèses que j'ai introduites dans le premier Mémoire; j'ai 
continué d'admettre : 1° que les propriétés de la masse ga- 
zeuse dont on a muni le transmetteur sont indépendantes de 
l'électrisation • de ce dernier, 2° que la charge électrique 
d'un conducteur isolé n'est pas altérée par un changement 
de la température,, 3° qu'à chaque température cette charge 
est distribuée selon les lois ordinaires de l'électrostatique et 
que ces lois suffisent aussi pour la détermination des attrac- 
tions ou répulsions qu'exercent entre eux deux conducteurs 
ou deux parties d'un même conducteur. Bien que je ne voie 
pas de raison pour abandonner ces hypothèses, il me semble 
intéressant d'indiquer comment la théorie peut être débarrassée 
de la troisième. La théorie du potentiel thermodynamique 
ou celle de l'entropie nous en fournira le moyen le plus simple. 
