PHÉNOMÈNES THERMO-ELECTRIQUES. 
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Je me bornerai au cas où la forme géométrique du trans- 
metteur peut être déterminée par une seule variable, que 
j'appellerai C. En admettant la troisième hypothèse, on 
pourrait prendre pour cette variable la capacité électrosta- 
tique, mais il va sans dire que dans le problème actuel cela 
n'est plus permis. En effet, dès qu'on évite l'introduction de 
cette hypothèse, il n'existe plus une capacité qui ne dépende 
que de la forme géométrique. Du reste, les raisonnements 
suivants n'exigent aucune hypothèse particulière sur la 
quantité 0. 
La charge électrique E, la température T et le volume v 
de la masse gazeuse seront également considérés comme 
des variables indépendantes. 
Pour maintenir le transmetteur dans un état déterminé il 
faut lui appliquer deux groupes de forces extérieures, savoir 
E T 
1° une pression p {R étant une constante) qui agit 
sur la masse gazeuse et 2^ des forces qui s'opposent à un 
changement de la quantité C par les actions électrostatiques. 
Pendant un changement infiniment petit du système ces 
dernières forces exécuteront un travail que je représenterai 
par ad a étant une fonction de de T et de C que les 
observations pourraient donner dans chaque cas particulier. 
Il est clair que d'après mes hypothèses cette fonction doit 
être indépendante du volume -u; il en est de même de l'é- 
nergie totale /7 du système entier, y compris la masse gazeuse. 
Considérons un changement infiniment petit de l'état du 
transmetteur, déterminé par les accroissements d d C, dv 
et s'opérant pendant que la charge E demeure constante. Il 
faut donner au système une quantité de chaleur déterminée 
pn,r l'équation 
dQ — ^^l d r H- ^ 0^0 H- R T ^J^ — adC, 
d T du V 
et, comme la seconde loi de la thermodynamique entraîne 
la relation 
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