EXPERIMENTALE ET THEORIQUE ETC. 
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~ On obtient alors: 
dt 2 {x—c) 
On aurait pu appliquer cette dernière formule, aussi bien 
que (8), aux dissolutions saturées de CaCl^ .QH^O. L'équa- 
tion (8) a toutefois l'avantage que le rapport entre p et t 
est déduit immédiatement de la courbe qui représente les 
tensions observées, et qu'elle fait voir ainsi les deux branches 
lia et 116. 
La formule (9), par contre, a l'avantage de ne contenir 
dans le numérateur que la chaleur de dissolution à saturation. 
Sa valeur est négative pour tous les points de la courbe 
BOC, et même la valeur négative de — ^ croît avec la 
X — 6 
température, comme on le voit aisément dans la table p. 305. 
Le rapport — doit donc diminuer aussi, et de plus en plus 
à mesure qu'on s'avance d'une température basse vers le 
point de fusion. 
Les rapports — ajoutés dans la table B II des tensions, 
TT 
page 283, le démontrent. Pour les dissolutions de OaC^2 «^^2 
ces rapports ont été représentés dans la fig. 11, en fonction 
de la température, par BH. On voit qu'ici il n'y a pas la 
différence des deux branches lia et Ilb, qui se montrait dans 
la courbe (p, t), BOC fig. 7. 
L'emploi de la formule originelle de M. Kirchhoff n'aurait 
donc pas expliqué cette particularité, mise en lumière par 
mes expériences. C'est pour cette raison que je n'en ai pas 
fait usage pour la vérification théorique de la courbe des 
tensions. 
L'application de la formule (9) démontre cependant, ce 
