190 J. BOSSCHA JR. SUR LA DILATATION ABSOLUE DU MERCURE. 
et à la différence de température T — on obtient comme 
moyenne générale: 
a = 0,00018077. 
Calculées de la même manière, chacune pour soi, les quatre 
séries donnent: 
le série a = 0,00018018 
2e ,j ce = 0,00018027 
3e „ a =z 0,00018093 
4e „ a z= 0,00018103 
Les résultats des séries 1 et 2, de même que ceux des séries 
3 et 4, s'accordent beaucoup mieux que la moyenne de 1 et 2 
avec la moyenne de 3 et 4. Comme la constante du thermomètre 
à air a été déterminée séparément pour chacune des deux paires 
de séries, il n'est pas improbable qu'une erreur dans l'une de 
ces déterminations est la cause de la différence. 
L'accord des séries 3 et 4 est digne de remarque, parce que 
M. Regnault a attribué à la quatrième série, en raison des 
valeurs trop élevées qu'elle donnait pour a , une exactitude 
moindre. On serait plutôt tenté de regarder cette quatrième série, 
quant au degré d'exactitude, comme la mieux réussie, et nous 
verrons tout à l'heure qu'elle l'est effectivement. 
J'ai pensé qu'il ne serait pas sans importance de rechercher 
jusqu'à quel point le résultat du calcul que nous venons de faire 
satisfait mieux aux observations que celui de M. Regnault. 
A cet effet, j'ai dressé le tableau II, dans lequel on trouve 
le rapport des densités du mercure à T et à ^, calculé 
1". d'après les observations, 
2®. d'après la formule de M. Regnault, 
3^ d'après la formule V^^=: 
1. Suivant la formule (e), le rapport des densités à T et k d ^ 
tel qu'il découle des observations, est le quotient des nombres 
qui occupent les colonnes 13 et 14 du tableau I. 
2. La formule que M. Regnault a déduite de ses observations 
donne pour le rapport ^ 
^6 
