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M. HOEK. DÉTERMINATION DE LA VITESSE AVEC 
Voici le calcul approximatif qui apprend que, dans cette hy- 
pothèse, linfluence de l'objectif sur la constante de l'aberration 
est peu sensible. 
Nommons = l'épaisseur de l'objectif; 
nz=BOii indice de réfraction; 
w A — la vitesse de la lumière dans le vide ; 
A = „ „ „ „ „ dans l'objectif; 
^ — r) n n J7 terre ; 
convenons de ne nous occuper que du seul rayon qui entre dans 
l'objectif suivant l'axe; et, pour simplifier, admettons que le 
mouvement de la terre soit perpendiculaire au rayon incident. 
La lumière mettra ^i=^ secondes à parcourir l'objectif , et, pen- 
dant ce temps, l'axe se sera déplacé d'une quantité ^ e. 
l 
Maintenant, M. Klinkerfues considère cette quantité comme 
exprimant la distance du rayon à l'axe au bout du temps t. 
Moi, je crois qu'il est nécessaire de tenir compte de l'entraî- 
nement du rayon, qui est de- s (l — — et qui par conséquent 
d 8 
réduit cette distance à - — La formule I de M. Klinkerfues 
— i devient dans ce cas 
r' — r) f n 
; , r' I d a r d a 
Aa= 1 — — = 
f , r — r) I n r — r f n 
La première donne A a = 0",20 , 
la seconde Aa = 0",04, 
pour n — 1,56, a = 20",45, ^ = -i- , r z= 31,5, r' = — 55,5 ; 
/ 115 
c'est-à-dire si l'on emploie les données de M. Klinkerfues, mais 
en regardant l'objectif comme une seule pièce de verre d'un 
indice moyen entre le crown et le flint. 
Voilà donc une question, d'un haut intérêt pour l'astronomie, 
rendue dépendante du facteur de Fresnel. Il ne s'agit pas moins 
