318 w. H. julius. recherches bolometriques 
ensuite s'obtenir en faisant glisser le chevalet 6, ce qui rend 
l'un des deux circuits un peu plus long ou plus court. 
Le niveau n (fig. 3) est calé de telle sorte que la bulle vient 
se placer entre ses repères lorsque le fond des longues au- 
gettes à mercure est horizontal. 
Les mesures de résistance, suivant la méthode de Wheat- 
stone, s'exécutent le plus exactement lorsque, dans les six 
lignes du quadrilatère complet, les résistances sont à peu près 
égales Ce cas se trouve réalisé, approximativement, dans 
mon appareil. 
La fig. 3 donne une représentation schématique de la 
marche du courant ; on 3^ a : 
Up = 2,90 + 0,095 = 2,995 ohms à 10° C. 
Uq = 2,89 -h 0,095 =: 2,985 „ „ „ „ 
Pj = 2,019 „ „ „ „ 
qi (sans augettes à mercure) = 1,974 „ ^ » » 
V = 0,404 „ „ „ „ 
d'où l'on déduit que p k' et q ¥ s'élèveront chacune à environ 
2,2 ohms. 
Les résistances dans la cuve se sont donc trouvées un peu 
plus petites que celles dans le bolomètre, mais il est très 
douteux que ce soit là un désavantage, dans les circonstances 
données. 
Le fil de réglage ij a 365 mm de longueur; 1 mm de 
déplacement de la cuvette à mercure rend donc l'une des 
résistances plus grande de 0,0011 ohm, l'autre plus petite de 
la même quantité. 
Lorsqu'on fait glisser le chevalet h de 300 mm, il en résulte 
un changement de résistance d'environ 0,0125 ohm, de sorte 
que 1 mm correspond à 0,00004 ohm. Le curseur (fig. 3), 
1) La combinaison de Wheatstone a été décrite en détail, entre autres, 
par Maxwell, An elementary Treatise on electricity^ p. 186; — Chrystol, 
Encyclopaedia Brittannica, article „Electricity" ; — Gray, Phil. i¥«r/. [5], 
12, p. 283 (1881); — Frôlich, WiecL Ann., XXX, p. 156; — II. Weber, 
Wied. Ann., XXX, p. 638. 
