4 H. A. LORENTZ. LES J^QUATIONS DU MOUVEMENT 
pouvant difficilement être acceptée , il faut chercher à en affranchir 
l'établissement des équations du mouvement. Cette modification 
faite , les considérations de M. Maxwell ne laissent plus à désirer , 
sous le rapport de la rigueur, qu'en ce qui concerne les gaz 
polyatomiques. 
J'ai en conséquence essayé d'établir, pour ces gaz aussi, les 
équations du mouvement, sans recourir à des 'hypothèses parti- 
culières sur l'action réciproque des molécules. Lorsqu'on veut 
seulement donner en traits généraux une explication du mou- 
vement sonore , on peut s'en tenir à la considération de dérange- 
ments infiniment petits de l'état d'équilibre , et négliger les forces 
extérieures, ainsi que le frottement interne et la conductibilité 
calorifique. Mais , en vue d'autres applications des équations du 
mouvement, j'ai admis dès le début l'existence de forces exté- 
rieures et de dérangements finis, et plus tard j'ai aussi fait 
entrer en ligne de compte le frottement et la conductibilité 
calorifique. 
§ 1. Etablissement de l'équation fondamentale. 
Dans l'étude des mouvements moléculaires des gaz polyato- 
miques , nous suivrons la marche indiquée par M. Boltzmann ' ) ; 
l'objet propre de la recherche sera donc la manière dont les 
différents états de mouvement sont répartis sur les différentes 
molécules. 
La détermination de cet état pour une molécule — que nous 
supposons pour le moment dégagée de toute influence de la part 
des autres — exige qu on connaisse, pour chaque temps ^ , d'abord 
les composantes |, ?/, C de la vitesse de son centre de gravité 
suivant trois axes perpendiculaires entre eux, et en second lieu 
les coordonnées relatives, prises par rapport à ce même centre 
de gravité, de chacun des points matériels dont la molécule est 
composée. Or, si l'on connaissait la composition de la molécule 
') triener Sitzungsber , 2te AM.h., t. 63, p. 399; t. 66, p. 336. 
