14 H. A. LORENTZ. LES ÉQUATIONS DU MOUVEMENT 
les chocs ne sont pas nécessaires à l'entretien de l'état station- 
naire (une fois établi), que, au contraire, ils ne changent 
absolument rien à l'état. Or, s'il n'y avait pas de chocs, i'" ne 
varierait pas avec le temps , et il doit donc en être de même 
lorsque des chocs s'opèrent. 
La détermination de cette fonction indépendante de ij?, «/, 
0, ^, a occupé M. Maxwell et M. Boltzmann. Nous ne ferons 
toutefois pas usage de la forme qu'ils ont trouvée pour cette 
fonction. Remarquons seulement que F, comme l'a montré M. 
Boltzmann, est déterminée sans la moindre équivoque lorsqu'on 
connaît la densité et la température, autrement dit, lorsque 
sont donnés le nombre N de molécules dans l'unité de volume 
et la moyenne h du carré de la vitesse. Ces deux quantités 
doivent donc entrer dans F en qualité de paramètres, la pre- 
mière naturellement à l'état de facteur; de sorte que nous pou- 
vons poser: 
F^NF, (^,ri,!;,E,p,....p,,h). 
On a de plus: 
j F,dl—l^j F,^dX=: j F^7]dX— jFoidl=0,j F,r^dX=:h . . (4). 
Dans la forme de la fonction Fq doit être exprimée, bien entendu, 
la propriété que , à l'état stationnaire ici considéré , les molécules 
se meuvent de la même manière suivant toutes les directions , et 
* aussi que, pour une direction déterminée du mouvement de la 
molécule , les mouvements intramoléculaires s'opèrent de la même 
manière tout autour de cette direction. Il ne s'ensuit pas , toutefois , 
que Fq ne dépendra, outre de F, . .p/c^ que de r. Car, s'il 
en était ainsi, il y aurait, pour deux directions de mouvement 
différentes, un nombre égal de molécules animées d'un même 
mouvement interne par rapport aux axes des coordonnées (puis- 
que les coordonnées relatives d'une molécule par rapport à son 
centre de gravité , déterminées par F , p ^ . . . p&, ont été prises 
relativement aux axes des coordonnées fixés une fois pour toutes). 
