18 H. A. LORENTZ. LES ÉQUATIONS DU MOUVEMENT 
de /5 le terme et en vertu de / les termes , , 
^ peuvent être négligés par rapport à a , et è ^ . Pour le 
reconnaître en ce qui concerne les trois termes nommés en der- 
^ ^ D /* D /" 
nier lieu , il suffit de remarquer que les quantités — , , 
f 
seront en général de l'ordre ~ . 
Nous n'avons donc à conserver au second membre de l'équa- 
tion (I) que les termes provenant de NFq dans (6). L'équation 
devient ainsi: 
b, - a, = N 11^ ^. + N il + N llî il 
4- 
+ I H- , + ' C + . (II) . 
d X d y d Z dt> 
où Fo désigne toujours la fonction Fo (| — u ,...). 
C'est cette équation qui doit servir à la détermination de f. 
Or, en vertu de a, (5, /, le second membre n'a qu'une petite 
valeur, et il en est de même de la différence de a, et b^. Si 
l'on pouvait conclure de là que les quantités a , et è j sont elles- 
mêmes très-petites , on pourrait en affirmer autant de f. Evidem- 
ment il n'est pas permis de tirer cette conclusion de la seule 
équation (II). Mais il faut remarquer que la fonction /"doit satis- 
faire aussi aux conditions (7). De plus, lorsque le gaz est en 
équilibre et soustrait à toute action étrangère , l'état indiqué par 
(5) est le seul possible. Il s'ensuit que , lorsque le second membre 
de (II) est égal à 0, f=0 est la seule solution de (II) et de 
(7), ce qui amène les équations =0, b^ — 0. Les quantités 
a , et 6 , s'annulant ainsi chacune séparément en même temps que 
le second membre, une petite valeur de ce dernier donnera de 
pareilles valeurs pour a, et Si l'on exprime ce fait en disant 
