DES GAZ ET LA PROPAGATION DU SON, ETC. 
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iV=const. g 
Revenons maintenant au cas le plus général du mouvement 
d'un gaz. En supposant que les conditions « , , / sont remplies , 
nous avons déjà trouvé dans l'expression (8) de quel ordre est 
la fonction /. jSTous pouvons maintenant ajouter encore qu'il n'y 
a pas à s'occuper de la partie de f qui correspond à l'état 
d'équilibre du gaz , mais seulement de la partie qui est due aux 
écarts de cet état ; en effet , comme nous venons de le montrer , 
la première partie est sans influence sur les quantités Px-, etc. 
En désignant donc par {N Fo)e la valeur de la fonction JVFo pour 
l'équilibre, et posant N Fo — {N Fo)e:==. %^ la fonction en tant 
qu'il y a lieu d'en tenir compte, sera de l'ordre 
Q^h^}p ^h<^^ 
par conséquent, en vertu de a, /5, très petite par rapport à 
3(, c'est-à-dire par rapport au dérangement survenu à l'état 
d'équilibre. Pour une première approximation, nous pourrons 
donc négliger /' dans l'équation (6) , et par conséquent admettre , 
dans le calcul des quantités Px etc., que l'état en un point 
est le même que si, dans toute la masse gazeuse et d'une 
manière persistante, w, y, N ^ h avaient les mêmes valeurs 
qu'en ce point. Je ferai remarquer que, pour légitimer cette 
manière d'agir , il fallait démontrer que f est très petite par 
rapport à N Fo — {NFo)ey attendu que les valeurs des coef- 
ficients différentiels tels que , etc. dépendent de cette der- 
nière quantité. Si l'on s'était borné à faire voir que f est très 
petite par rapport à iVFo, il ne se serait pas ensuivi néces- 
sairement qu'elle le fût aussi par rapport à N Fo — (iV Fo)e. 
Le calcul de Px , etc. , à l'aide de l'équation 
F = NFo(^-~-u, l—w, E, p,,.,.pk, h), 
