24 H. A. LORENTZ. LES ÉQUATIONS DU MOUVEMENT 
ne présente pas de difficultés. En introduisant , au lieu de | , , 
les quantités ^ — u, rj — v, "Ç—w comme nouvelles variables, 
et en tenant compte des relations (4), on trouve d'abord 
P^:=z-Nh + Nii\Py=: ^. Nh+Nv\P,z=i _ Nh + Nw\ 
3 ^3 3 
Ensuite, on a: 
Dans cette dernière intégrale, la partie j Fo.^mr^ dk=z~mh 
représente l'énergie moyenne du mouvement de translation d'une 
molécule ; la partie restante j Fo E dX est sa moyenne énergie 
interne. Cette dernière sera une fonction de la température, 
par conséquent de ; si l'on pose j Fo EdX z=: m& (h)^ & {h) 
est l'énergie intramoléculaire pour l'unité de masse. La nature 
de la fonction introduite se laissera déduire d'expériences sur 
le changement qu'éprouve la chaleur spécifique du gaz à mesure 
que varie la température ^ ). Si ce changement est nul , & (h) 
est une fonction linéaire. 
La valeur de R devient maintenant: 
^ mN(u'' + v'' -\- iv^) - mNh + m N 9 (h) (10) 
2 2 
Enfin , on a : 
+ 2lw-\-u^^v''+tv^)^E^^dl=:^-mNu^^h^ 
•) E. Wiedemann, Pogg. Ann., t. 157. 
