DES GAZ ET LA PROPAGATION DU SON, ETC. 
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5, z= i mNîv ^^h + 2&{h)-^ {u^ -hv' -h iv').'j . 
Transportant ces résultats dans (a,), (c,), et faisant en 
outre usage de (a,) pour réduire (è,), et de (a,) et (6,) pour 
simplifier (c,), on obtient les équations de mouvement suivantes : 
d(Nu) d(Nv) d{Nw) OiV ^ , , 
1 ojm)^^/ o« + , ^ o« ^ on^o, etc. . iK) 
dx S dx \ dx dy dtj 
3 VO^r 01/ 2*- ^ c> 0^ 0^7 ^ 
Si Ton multiplie («2) et [h^) par m, on peut, au lieu de 
introduire la densité du gaz mN Ô. 
Pour des dérangements infiniment petits de l'état d'équilibre, 
les équations se simplifient. Si dans cet état on a ^ = ^0 , 
h = hQ^ et dans l'état dérangé ô — Ôq{1 H- s), on obtient, en 
négligeant de plus l'action des forces extérieures, 
du d V , d W 0 S , ^ . , 
d X V y oz 0 1 
\d (h hoS) du ^ \ d (h hos) d V ^ 
1 ^ -j_ z= 0 , - — 4- — = 0 , 
3 dx dt 3 dy ^ d t 
0 • (63) 
3 d Z dt 
1 /du dV d W\ 1 fi . O a./ /ï, \1 ^ ^ A ( \ 
§ 4. La propagation du son. 
Il ne sera pas nécessaire de montrer en détail que les équa- 
tions qui viennent d'être trouvées diffèrent seulement par la 
