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H. A. LORENTZ. LES IKQUATIONS DU MOUVEMENT 
notation de celles qu'on obtient dans la théorie ordinaire du 
son. Nous nous bornerons donc à faire voir comment on peut 
en tirer la vitesse de propagation du son. A cet effet, de (a^) 
et (Cg) nous déduirons d'abord: 
[1 ^_ 2 {ho)] — = -, 
ou, puisque dans l'état primitif d'équilibre on avait s = 0 et 
A [1 +2^' Qio)\[h — ho)'=s. 
2 ho 
Ensuite, nous pouvons éliminer w, w de (a 3) et (63), ce 
qui donne: 
5 + 6^- (M 
0 1^^ 9 [1 H- 2 Qio)] 
Cette équation a une forme bien connue, et il en résulte 
immédiatement pour la vitesse de propagation: 
3 ^ 1 4- 2 ^' [ho) 
Or , la pression po dans l'état d'équilibre étant déterminée par 
po == ^ ôo ho , et un raisonnement très simple donnant la valeur 
3 
k =r ^ Q d^^ho)^ rapport des chaleurs spécifiques du 
gaz à pression constante et à volume constant , le résultat obtenu 
concorde entièrement avec la formule 
Ôo 
à laquelle conduit la théorie ordinaire du son et que l'observa- 
tion confirme. 
