32 H. A. LORÊNTZ. LÈS ÉQUATIONS DU MOUVEMÉNT 
indique, par conséquent, de combien l'énergie excède celle qui 
existe à l'état d'équilibre. 
Les deux derniers termes de ce résultat s'accordent entière- 
ment, comme il est facile de le montrer, avec la valeur que 
M. Grinwis ^ ) a obtenue , par une autre voie , pour l'énergie du 
mouvement sonore. Notre premier terme ne figure pas dans 
cette valeur, mais cela tient uniquement à ce que l'énergie 
calculée par M. Grinwis a une signification un peu différente 
de celle de la quantité R — Eo calculée par nous. Pour que les 
résultats soient entièrement comparables, il faut apporter une 
petite modification au calcul de M. Grinwis , et résoudre le pro- 
blème suivant 2). Un espace S est rempli de gaz ayant une 
densité plus grande qu'à l'état normal , et cette condensation a été 
produite par voie adiabatique; on demande de combien l'énergie 
contenue dans ce gaz est supérieure à celle qui existerait , dans 
le même espace^ s'il était rempli de gaz de la densité normale. 
En calculant alors, non pas l'intégrale 
mais l'intégrale 
F s 
on trouve de combien l'énergie contenue dans l'espace S sur- 
passe celle qui, à l'état normal, existerait dans l'espace ^ 4- F. 
Pour résoudre le problème posé , ce n'est toutefois pas avec cette 
dernière énergie que la comparaison doit se faire , mais avec 
celle qui, à l'état d'équilibre, se trouve dans l'espace S. Au 
résultat de l'intégration indiquée, il faudra donc encore ajouter 
l'énergie qui à l'état normal existe dans l'espace F. En exécu- 
tant le calcul de cette façon , on obtient un résultat tout à fait 
conforme à la formule (11). 
' ) Grinwis , Sur la théorie mécanique du son , dans : Arch. nétrl. , t . X . 
^) Ibid. , p. 137, 138. 
