34 H. A. LORENTZ. LES ÉQUATIONS DU MOUVEMENT 
Nous continuerons à admettre , toutefois , que les conditions a , 
|5 , / sont remplies , de sorte que f devient encore très petite 
comparativement à NF^ — {JS F Q)e. 
Nous pouvons alors prendre pour point de départ de nos 
raisonnements l'équation (II) ; à la vérité , quelques termes 
etc.^ y sont négligés , mais comme ils sont très petits 
en comparaison de ceux que nous avons conservés, l'erreur 
ainsi commise sur f sera aussi très petite par rapport à cette 
quantité, déjà petite elle-même. En d'autres termes, si nous 
appelons / une quantité du premier ordre, nous négligerons 
les quantités du second ordre. 
Dans l'équation (II), il faut entendre par F^ l'expression 
Si l'on observe qu'en général iV, h dépendent de 
y, 0, ^, on voit que cette équation devient: 
L dy dz 0 1 j 
— " I r~ Ç + — n 
0 X 0 y 
0 F, 
3Fo (?-«,• 
••) 
d 7] 
••) 
H 
3 F„ (?-«,. 
••) 
3 h 
o7 oTJ 
\_d X d y dz d t\ 
\_c X d y d z otj 
dy 
En un point donné du gaz et à un moment donné , le second 
membre est une fonction entièrement connue de |, tj^ Ç, 
. . . pjc> Dans cette fonction , que nous désignerons par ^ , les 
quantités . . . — , . . . figurent à titre de constantes. Au 
0 X 
premier membre, b^—a^ a cette signification qu'on en peut 
