40 H. A. LORENTZ. LES ÉQUATIONS DU MOUVEMENT 
Tout comme le premier terme de (17), on peut aussi traiter 
les deux suivants. On trouve ainsi que ces trois termes four- 
nissent pour S'x') S',/ j S'z les contingents: 
a d h x d h X d h 
b. Admettons , en second lieu , que le gaz , avec une densité 
et une température partout les mêmes, possède dans le sens 
de l'axe des x une vitesse hydrodynamique dépendant seulement 
de y. Le second membre de (17) devient alors: 
La considération des images nous apprend que de cette expres- 
sion il ne peut résulter un contingent 1' que pour j f'^ydX. 
Ce contingent est évidemment proportionnel à — ; si l'on pose 
nï d 
fx est le coefficient de frottement^ dont on peut de nouveau 
montrer, tout comme pour x, l'indépendance de la densité. 
En traitant exactement de la même manière les autres termes 
de (17), analogues à — N ^ on obtient pour Ç'.i-, y, 
OV>-î Q'z,z les contingents 
/D^^ _^ ._f^f^J__^^\ ^ (20) 
m\dy dxj ^ m\dz ^yJ^ m\dx dzj 
et pour 6"^;, >S' y, Sz 
