42 H. A. LORENTZ LES ÉQUATIONS DU MOUVEMENT 
mouvement supposé étant exactement de même nature que 
celui considéré en 6, on peut indiquer immédiatement la quan- 
tité de mouvement qui passe par l'unité de surface d'un 
plan perpendiculaire à l'axe des x' ^ ou à l'axe des y'. De 
cette quantité on peut ensuite déduire, par un raisonnement 
simple (en considérant les quantités de mouvement qui entrent 
et qui sortent par les différentes faces d'un élément de volume 
convenablement choisi) , la quantité analogue pour un plan 
perpendiculaire à l'axe des ^ ou à l'axe des y. On trouve 
ainsi que l'expression (23) donne pour P'x la part — c , pour P'y 
m 
la part — - c, tandis qu'on n'obtient aucun contingent pour Q'x, y , 
m 
Q'y,z, Q'z,x. B', jf ? Qmr^ 4- Eyi, etc. 
Ecrivons maintenant , dans le cas général , l'expression (22) 
sous la forme 
3 V ^ OC J\dx dzj 
3 V d 7] J \dx dy d z) ^ 
Le premier terme se déduit du dernier de (23) , si l'on pose 
~ S\d~y~"dx) ' 
de sorte qu'on peut assigner immédiatement la part que ce terme 
fournit pour P'.r, etc. 
Il en est de même des deux termes suivants. En posant, 
pour abréger, 
du d V dw 
1 1 = K, 
d X d y d Z 
