DES GAZ ET LA PROPAGATION DU SON, ETC. 
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avec beaucoup plus de rapidité que cela n'est le cas dans les 
expériences ordinaires sur les vibrations sonores. 
Si maintenant nous résumons ce qui a été trouvé dans ce §, 
et que nous réunissions les valeurs de P'.r, etc. à celles que le 
§ 3 a fournies pour Px , etc. , nous obtenons : 
P,: = l rl^/i + 5i^2_2^ — etc. 
mL3 ^dx^ J 
Qx,y ■=^\buv — (A 4- ^-^^ 1 , etc. 
mL y oxJA 
2 2 
2 L3 J e dx 
[/du d V\ /du dw\~\ 
— 2 u \- + etc. 
d X J 
En transportant ces valeurs dans les équations générales , ) , 
(^1)5 (^1)5 obtient finalement les équations du mouvement. 
Je n'exécuterai pas ici cette substitution, le résultat en étant 
très compliqué, et l'étant d'autant plus que, à la rigueur, /i, 
X et ^ doivent être considérés comme des fonctions de h. Je ferai 
seulement remarquer que, si l'on ne tient pas compte de la 
variabilité de ,u , les équations {bj) prennent une forme équivalente 
à celle sous laquelle elles ont été obtenues par M. Maxwell 
Quand on se borne à un dérangement infiniment petit de 
l'équilibre, il est permis de regarder , x et v comme 'des 
constantes. Si, en outre, on supprime l'action des forces exté- 
') Phil. Mag. (4) XXXV, p. 209. 
