306 C. H. C. GRINWIS. LE TRANSPORT DE L'ÉNERGIE 
Remarquons, c%mme cas particuliers: 
1 Celui où les masses sont égales , p z=z 1 ^ Ô z= 1 -\- qzziô' , 
K= Lv, V = -V 
2 ' 2 
donc F -h V ■=: 8' V [1 q) v =z v -\- v'^ quel que soit e. 
2". Celui où le second corps est initialement en repos, donc 
1 -h p l + p 
3". Celui où les deux conditions sont remplies simultanément , 
«=let2 = 0, V=Lzilv, Pc=L±-t;, 
de sorte que F + F' = , quel que soit e. 
4°. Celui où le second corps se meut en sens opposé; on a 
alors q négatif, égal à ~ g', , ô =2 1 — p q^ , fzzi 1 H- ^i- 
Malgré l'extrême simplicité de ces remarques , nous avons cru , 
à cause de leur généralité, ne pas devoir les omettre. 
D'autres conséquences seront examinées , en même temps que 
deux problèmes ôoncernant l'énergie , lorsque nous aurons déduit 
les formules pour les énergies cinétiques des deux corps après 
le choc. 
2. La loi trouvée expérimentalement par Newton donne, si 
l'on introduit la vitesse u du centre de gravité des deux masses , 
une importante relation entre les vitesses avant et après le choc. 
Comme on a 
mv m' V' 1 -\- p q ô 
u = =z ^VZ=Z V, 
m -\- m' l p l+p 
et par conséquent 
(1 -\- p) u zzzdv^ 
il suit de (1) et (2) 
V-^pV'z=zdv = {l-i-p)u 
V— V =efv, 
