308 C. H. C. GRINWIS. LE TRANSPORT DE l'ÉNERGIE 
Au besoin, od peut dans (10) remplacer a par ~ — ; se 
transforme alors en 
Nous emploierons toujours , comme les plus appropriées au 
but, les expressions très simples (9) et (10). Elles donnent une 
solution régulière et rapide des problèmes du choc , attendu que , 
d'après ce qui précède , les facteurs de a et de p a représentent 
y 2 yti 
aussi les valeurs — et • 
4. Pour montrer l'usage commode des formules en question, 
nous examinerons quelques-uns des problèmes qu'on peut se poser. 
1° La condition que le premier corps entre en repos auprès 
le choc. 
La form. (9) donne ô =:ep f ou l-\-pq=zep{l — q). 
Comme cas particuliers, nous citerons les suivants: 
a. Lorsque le second corps est initialement au repos, ou 
2' = 0 , on doit avoir e = - — — . 
p m' 
l g 
b. Pour des masses égales j[} = 1 , on doit avoir q=z , 
1-he 
ou , si les corps sont parfaitement élastiques ^ qzizO. 
c. Pour des vitesses égales , mais opposées , c'est-à-dire pour 
q 1= — 1 , on aura p i= - — î-^ , ou , si les corps jouis- 
sent d'une élasticité parfaite , p = i , c.-à-d. m' z=z- m. 
3 3 
cl. Lorsque les moments de mouvement sont égaux et opposés , 
ou ^ = 0 , on doit avoir e = 0: les masses dépourvues 
d'élasticité. 
La supposition q -irz — 1 rend F' ~ 0 (le second corps au 
repos après le choc), ou d -\- e fzzzO ^ si p=l-f-2e; pour les 
corps parfaitement élastiques, p z= 3 ou m' = 3 m. 
