310 C. H. C. GRINWIS. LE TRANSPORT DE L'ÉNERGIE 
4°. La condition que V énergie cinétique totale^ après le choc^ 
soit - de Vénergie initiale, 
n 
Wzzimv ou (1 + joûf^) a = w ( £-L^\a 
+ e"- npp = {\ +'p) 1 + p 2') 
(1 + j9 — w) + [q — 2n)pq + (l — n)p'^ q 
np (1 — q)"^ 
pour que >^ = 1 , c'est-à-dire pour qu'il n'y ait pas de perte , il 
faut que e=zl. 
Lorsque le second corps est initialement au repos , on a g = 0 et 
2 1+p — n m -i- m' — nm ^ 
np nm' ' 
si en outre les deux masses sont égales , ou /9 = 1 , il vient 
n 
de sorte qu'on a toujours n < 2 ; en d'autres termes , lorsqu'une 
masse quelconque vient heurter une masse immobile de même 
grandeur , il n'y a jamais plus de la moitié de l'énergie cinétique 
initiale du mouvement de translation qui se change en une autre 
forme d'énergie 
B. Répartition de l'énergie cinétique pendant 
le choc. 
5. En vue des développements qui vont suivre, nous dédui- 
rons encore d'une autre manière les formules (9) et (10). 
La vitesse du centre de gravité des masses choquantes étant 
de nouveau représentée par et les vitesses avant et après le 
choc par v'^ F, F , on a 
