312 C. H. C. GRINWIS. LE TRANSPORT DE l'ÉNERGIE 
Dans chacune de ces formes , le dernier terme appartient , 
d'après ce qui a été trouvé au 5, à l'énergie relative par 
rapport au centre de gravité; les deux premiers termes appar- 
tiennent à ce qu'on pourrait nommer l'énergie du centre de 
gravité, c'est-à-dire, l'énergie cinétique des deux masses, ima- 
ginées réunies dans le centre de gravité. 
Cette énergie du centre de gravité est, suivant les formules 
ci-dessus, la même avant et après le choc, ce qui s'accorde 
avec le mouvement uniforme du centre de gravité; cette partie 
de l'énergie a pour expression 
^« (11) 
Nous reviendrons plus loin, avec plus de détails, sur cette 
expression et sur le partage de cette énergie entre les deux 
corps avant et après le choc. 
Quant à l'énergie relative , elle a , avant et après le choc , 
les valeurs totales suivantes: 
avant : 
Plfl±Pf\^^, (12) 
après : 
(1 -hpy 1 -h p ^ ^ 
durant le choc elle est donc, évidemment par suite de la com- 
pression des corps choquants , diminuée de la quantité 
V = i\~-e')-lï^a (14) 
1 
Nous avons vu plus haut (N°. 4, 3^ problème) comment, de 
cette équation, découle le principe connu de Carnot. 
La perte s'élève, pour chacun des corps séparément, à 
. T=(l— e^) J!^-a (15) 
