PENDANT LE CHOC DES CORPS. 
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r = (1—6=^) - a (16). 
Nous devons donc nous représenter que, pendant la première 
phase du choc, les énergies relatives 
et -ll^a (17) 
(1+i?)^ (iH-i?; 
disparaissent comme énergie cinétique du mouvement de trans- 
lation des corps choquants. Dans la seconde phase du choc , les 
quantités 
^ijtJl^a et (18) 
c'est-à-dire une partie des quantités (17), reparaissent de nou- 
veau comme énergie cinétique du mouvement relatif. Chez les 
corps dont l'élasticité est parfaite , ce retour à la forme cinétique 
est complet^ mais toujours il y a une disparition, suivie d'une 
réapparition, de l'énergie cinétique, en rapport avec l'altération 
temporaire , si petite qu'elle soit , de la forme des corps élastiques. 
Chez les corps dépourvus d'élasticité , le retour à la forme 
cinétique fait entièrement défaut. En général, une partie de l'énergie 
disparue, partie indiquée par la grandeur du coefficient e^ et 
souvent considérable, est restituée à l'état d'énergie cinétique 
ou mouvement de translation (qu'il faut bien distinguer de la 
vibration interne). 
Pour le fer (acier) on a 
5 . 8 , 15 
^ = - , pour l ivoire = - , pour le verre = — , 
9' ^ 9' ^ 16 
de sorte que pour 
le fer 0,31, l'ivoire .0,78 , le verre 0,88 
de l'énergie initiale se retrouveront après le choc sous la même 
forme cinétique, tandis que pour 
le fer 0,69, l'ivoire 0,22, le verre 0,12 
passeront à une autre forme d'énergie , .dont , toutefois , nous ne 
nous occuperons pas davantage dans ce Mémoire. 
