PENDANT LE CHOC DES CORPS. 
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C. Le transport d'énergie pendant le choc. 
8. Le transport de l'énergie d'un corps à l'autre se laisse 
déterminer encore d'une manière toute différente, qui en même 
temps éclaire ce phénomène d'un jour nouveau. 
Partageons, comme à l'ordinaire, l'action entière du choc en 
deux phases; à la fin de la première phase, lorsque l'énergie 
cinétique relative par rapport au centre de gravité a disparu 
comme telle, il reste (voir form. 11) une énergie cinétique totale 
j a. Cette énergie est répartie entre les deux corps (N®. 6 
I et I') suivant les quantités 
'IjtUdl. et PJIZZIILK (23) 
Les deux corps forment à la fin de la première phase une 
masse réunie, qui se meut avec la vitesse u\ les deux parties 
composantes de cette masse , m et m' ou m et ^ m , sont dans 
le rapport de \\]p. Il est naturel de penser que l'énergie exis- 
tante ^ ^ « se répartira dans ce même rapport sur les deux 
masses, de sorte que les deux corps en posséderont, chacun 
séparément , 
oc et -Iz a (24) 
(1+^)2 (1+^): 
En comparant ces valeurs à celles données en (23) , on recon- 
naît que, pour réaliser cette distribution uniforme, il faut que 
la quantité d'énergie 
(1 +pY 
passe du premier corps au second. 
Ce résultat s'accorde effectivement avec la valeur (21) trouvée 
pour C; car, en faisant dans celle-ci e = 0, c'est-à-dire en 
